<?xml version="1.0" encoding="utf-8" standalone="yes"?><rss version="2.0" xmlns:atom="http://www.w3.org/2005/Atom" xmlns:content="http://purl.org/rss/1.0/modules/content/"><channel><title>电磁理论 on wuqq 的 Blog</title><link>http://wuqq547.top/categories/%E7%94%B5%E7%A3%81%E7%90%86%E8%AE%BA/</link><description>Recent content in 电磁理论 on wuqq 的 Blog</description><image><title>wuqq 的 Blog</title><url>http://wuqq547.top/cover.png</url><link>http://wuqq547.top/cover.png</link></image><generator>Hugo -- 0.147.4</generator><language>zh-cn</language><lastBuildDate>Tue, 14 Apr 2026 17:58:00 +0800</lastBuildDate><atom:link href="http://wuqq547.top/categories/%E7%94%B5%E7%A3%81%E7%90%86%E8%AE%BA/index.xml" rel="self" type="application/rss+xml"/><item><title>0040 - 各向异性分层介质中的波：状态方程、传播矩阵与广义反射矩阵</title><link>http://wuqq547.top/posts/0040-anisotropic-stratified-media-state-equation-derivation/</link><pubDate>Tue, 14 Apr 2026 17:58:00 +0800</pubDate><guid>http://wuqq547.top/posts/0040-anisotropic-stratified-media-state-equation-derivation/</guid><description>&lt;h2 id="这篇笔记在做什么">这篇笔记在做什么&lt;/h2>
&lt;p>这篇笔记把“各向异性分层介质中的波”整理成一条可以直接复用的推导链：&lt;/p>
&lt;ol>
&lt;li>从三维时谐 Maxwell 方程出发。&lt;/li>
&lt;li>利用分层结构在 &lt;code>xy&lt;/code> 平面平移不变的性质降维。&lt;/li>
&lt;li>消去纵向分量 $E_z,H_z$。&lt;/li>
&lt;li>得到只含切向场分量的四维状态方程。&lt;/li>
&lt;li>用特征值方法得到传播矩阵。&lt;/li>
&lt;li>在界面处建立反射矩阵、透射矩阵。&lt;/li>
&lt;li>推广到多层介质的广义反射矩阵递归公式。&lt;/li>
&lt;/ol>
&lt;p>这不是概念摘要，而是按“板书推导”的顺序组织，每一步都说明：&lt;/p>
&lt;ul>
&lt;li>为什么这么做。&lt;/li>
&lt;li>做完以后得到了什么。&lt;/li>
&lt;li>这个结果在后面哪里会继续被使用。&lt;/li>
&lt;/ul>
&lt;hr>
&lt;h2 id="一问题设定与目标">一、问题设定与目标&lt;/h2>
&lt;h3 id="1-物理模型">1. 物理模型&lt;/h3>
&lt;p>我们考虑&lt;strong>沿 $z$ 方向分层、在 $xy$ 平面均匀无限延拓&lt;/strong>的各向异性介质。&lt;br>
介质参数可以写成&lt;/p>
$$ \overline{\boldsymbol{\epsilon}} = \overline{\boldsymbol{\epsilon}}(z), \qquad \overline{\boldsymbol{\mu}} = \overline{\boldsymbol{\mu}}(z) $$&lt;p>在每一层内部，它们是常数张量；不同层之间可以跳变。&lt;/p>
&lt;h3 id="2-目标">2. 目标&lt;/h3>
&lt;p>目标不是直接写场解，而是先得到一套统一的&lt;strong>状态空间表示&lt;/strong>：&lt;/p>
$$ \frac{d\boldsymbol{V}}{dz} = \overline{\boldsymbol{H}} \boldsymbol{V} $$&lt;p>其中状态矢量 $\boldsymbol{V}$ 只包含切向场分量。&lt;br>
一旦这个方程得到，后面的传播矩阵、界面反射透射、多层递归都会变成标准线性代数问题。&lt;/p>
&lt;h3 id="3-使用条件">3. 使用条件&lt;/h3>
&lt;p>这一节推导默认下面几个条件：&lt;/p>
&lt;ul>
&lt;li>时谐场，时间因子取 $e^{-i\omega t}$。&lt;/li>
&lt;li>源自由区域。&lt;/li>
&lt;li>介质分层只沿 $z$ 变化。&lt;/li>
&lt;li>各层在横向平面满足相位匹配，即横向波矢 $\boldsymbol{k}_s$ 在各层相同。&lt;/li>
&lt;/ul>
&lt;p>这些条件的作用分别是：&lt;/p>
&lt;ul>
&lt;li>时谐假设把时间导数变成代数因子 $-i\omega$。&lt;/li>
&lt;li>源自由假设让 Maxwell 方程不带源项。&lt;/li>
&lt;li>分层结构保证可以做横向-纵向分解。&lt;/li>
&lt;li>横向波矢守恒保证可以把偏微分方程降成常系数常微分方程。&lt;/li>
&lt;/ul>
&lt;hr>
&lt;h2 id="二起点时谐-maxwell-方程">二、起点：时谐 Maxwell 方程&lt;/h2>
&lt;p>在 $e^{-i\omega t}$ 约定下，时域导数满足&lt;/p></description></item></channel></rss>